Новости Словари Конкурсы Бесплатные SMS Знакомства Подари звезду
В нашей
базе уже
59876
рефератов!
Логин

Пароль

Модель рассеяния электромагнитной волны параллелепипедом из диэлектрик 1550

Модель рассеяния электромагнитной волны параллелепипедом из диэлектрик 1550.
Модель рассеяния электромагнитной волны параллелепипедом из диэлектрика с потерями



Содержание Введение......................................................................................................... Основные уравнения..................................................................................... Фурье-компоненты рассеянной волны...................................................... Уравнения Виннера-Хопфа.......................................................................... Приближенные решения.............................................................................. Примеры расчетов и примеры экспериментов......................................... Заключение.................................................................................................... МОДЕЛЬ РАССЕЯНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ПАРАЛЛЕЛЕПИПЕДОМ ИЗ ДИЭЛЕКТИКА С ПОТЕРЯМИ. ВВЕДЕНИЕ. В настоящей статье изучается задача рассеяния плоской волны параллелепипедом из диэлектрика с потерями, причем считается, что размеры параллелепипеда сравнительно больше по отношению к длине волны. При исследовании используется метод Виннера-Хопфа. А именно, посредством обобщения решения задачи для полубесконечного тела, полученного в работе Джоунса, попытаемся распространить результаты для полубесконечных пластин из диэлектрика с большим потерями так же, как было получено решение для параллелепипеда из проводника. Само собой разумеется, что полученные результаты совпадают с решением для случая идеального проводника, если считать удельную электрическую проводимость бесконечно большой. В качестве характерной особенности предлагаемого метода, по-видимому, можно указать на то, что этот метод, так же как и метод в случае параллелепипеда из проводника, оказывается чрезвычайно эффективным в применении к телам с поперечным сечением в виде продолговатого прямоугольника, большая сторона которого сравнительно велика по отношению к длине волны. Конечно, в случае больших размеров тел приближение геометрической оптики и приближение физической оптики могут практически применяться в качестве наиболее простых методов, однако, для того, чтобы знать в каком диапазоне размеров эти приближения являются верными, необходимо выполнить точные расчеты и провести эксперименты. В данной работе приводятся также и результаты модельных экспериментов, в которых использовались микроволны; проведено сравнительное изучение с результатами расчетов. Что касается среды с большими потерями, то в параллелепипеде закреплялся бетон, а в качестве проводника использовалась алюминиевая пластина, изготовленная в виде параллелепипеда. На рис.1 представлено схематическое изображение параллелепипеда и геометрические данные рассматриваемой задачи. В данном случае исследуется задача рассеяния (двухмерная) плоской волны (Е-волны), падающей на параллелепипед из диэлектрика с большими потерями под углом ( к оси х. Ширина параллелепипеда равна 2а, толщина - 2b. Считаем, что изменение во времени описывается фактором . Рис.1. Схематическое изображение данных задаче ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ. Полное электромагнитное поле (t), рассеянная волна (S) и падающая волна (i) связаны следующим соотношением: ( 1 ) Считаем, что падающая плоская волна в рассматриваемой задаче может быть задана в следующем виде: ( 2 ) Здесь: , - диэлектрическая проницаемость и магнитная проницаемость в вакууме. В силу строения рассеивающего тела (двухмерности задачи) плоскость поляризации неизменна, уравнения Максвелла можно записать в следующем виде: (3) Здесь индекс j=0 относится к волновому уравнению в вакууме, а j=1 - к волновому уравнению в среде с потерями. Кроме того, величины (, ( представляют собой диэлектрическую проницаемость и удельную электрическую проводимость среды с потерями, обозначает комплексную относительную диэлектрическую проницаемость. Решение уравнений (3) в данной задаче можно отыскивать так, чтобы удовлетворялись следующие граничные условия: (В1) условия излучения вовне при r ® ( ; (В2) непрерывность при | y |=b ; (В3) непрерывность при | x |=a, | y |=b ; (В4) непрерывность при | y |=b ; (В5) условия концевой точки при | x |=a , | y |=b . При решении задачи используется преобразование Фурье и обратное преобразование Фурье, которые определяются ниже следующим образом: (4) Здесь контур интегрирования С в обратном преобразовании представляет собой контур интегрирования в интеграле с бесконечными пределами, находящийся в общей области Д( , которая может быть получена на основании предположения о том, что в вакууме имеются незначительные потери (JmK0<0) (область Д, не являющаяся общей, обусловлена существованием полюса (=(0, сопутствующего падающей волне). Рис.2. Плоскость комплексной переменной ( и контур интегрирования С ФУРЬЕ-КОМПОНЕНТЫ РАССЕЯНОЙ ВОЛНЫ Для проведения исследования дальше разложим рассеянную волну на три электромагнитные волны следующим образом: , (5) причем считаем, что каждая электромагнитная волна при | y | ( b удовлетворяет следующим соотношениям: (6) Здесь: L(x) - ступенчатая функция: (7) Смысл индексов, которыми снабжены каждая из электромагнитных волн, как видно из формул (6), определяющих эти электромагнитные волны, заключается в следующем. Нижний индекс "0"соответствует тому, что поле удовлетворяет волновому уравнению в вакууме, а индекс "1" - тому, что поле удовлетворяет волновому уравнению в среде с потерями. Другими словами, эти индексы соответствуют значениям индекса j=0, 1 в уравнениях (3). Кроме того, верхний значок (+) указывает на то, что данное поле имеет смысл только при x >a, а значок (-) - на то, что рассматриваемое поле имеет смысл только при x <-a. В силу этих определений делаются особенно ясными аналитические свойства Фурье-компонент каждой электромагнитной волны и становится возможным выполнение исследования, основанного на теоретико-функциональных рассуждениях. Найдем теперь Фурье-компоненты рассеянной волны. Прежде всего посредством перехода к прямому преобразованию Фурье в волновом уравнении (3) при | y | ( b можно получить следующее уравнение: (8) Решение этого уравнения, удовлетворяющее граничным условиям (В1), (В2), может быть записано следующими образом: (9) Считаем здесь, что ветвление выбирается условием . Кроме того, неизвестные функции представляют собой, как показывают приводимые ниже формулы, Фурье-компоненты рассеянной волны при | y | = b. Наконец, точка представляет собой полюс, происходящий от падающей волны: (10) (11) Здесь значок справа у неизвестной функции указывает на то, что в случае значка "+" эта функция регулярна в верхней полуплоскости ( в о
Умар.Ш. был тут !!!!!
 
давайте изгоним мат !!!
 
ДОБРОЙ НОЧИ ОТ Ъ
ЛОКИ ИНО
 
ДМК МЭ
 
где инфааа?