Новости Словари Конкурсы Бесплатные SMS Знакомства Подари звезду
В нашей
базе уже
59876
рефератов!
Логин

Пароль

Физика7290

Физика7290.
Физика Электростатика.
Способность к электризации. - способность тел притягивать к себе предметы.

Q=ne Q - заряд тела n=1,2,...
Заряды приобретаемые при электризации всегда кратны е и заряды явл.
дискретными.
Сущ. три способа электризации тел.
1) Электризация через трение - трибоэлектризаия.
2) Электризация наведением (явление электростатической индукции).
3)Электризация с помощью электритирования.
Электрическ. заряды сохр. на заряженных телах различное время в зависемости
от способа электризации в1) и 2) - короткое время , 3) - годы и десятки
лет.
В замкгутой системе электриз тел (нет обмена зарядами с внешними телами)
алгебраическая сумма эл. зарядов остается постояной при любых процессах
происходящих в этой системе.
SQi=const
i
Точечный заряд это физич. абстракция.
Точечным зарядом принято называть заряж. тело розмера которого малы по
сравнению с расст. до точки исследования.
Одноименные заряды отталкиваются, разноименные притягиваются.
Зак. Куллона.
Сила взаимодействия междуточечными неподвиж зарядами
q1 и q2 прямопропорцианальны величине этих зарядов и обратнопропорц. расст.
между ними.
F=kґ((q1q2)/r2
k=1/4pe0 e0=8,85ґ10-12 Ф/M
e0 - фундоментальная газовая постоянная назв газовой постоянной.
k=9109 M/Ф
Зак. Куллона (в другом виде)
F=(1/4pe0)ґзq1q2з/r2
вакуум e=1
F=(1/4pe0)ґзq1q2з/er2
для среды e№1
Если точечн. заряд поместитьв однородн. безгранич.среду куллоновская сила
уменьшится в e раз по сравнению с вакуумом. e - диэлектр. проницаемость
среды.
У любой среды кроме вакуума e>1.
Зак. Куллона в векторной форме.
Для этого воспользуемся единичным ортом по направлению вдоль расстояния
между двумя зарядами.
_ _ _ _
er=r/r r =erґr

_ _
F=(1/4pe0)ґ(зq1q2зґr)/r3 векторная форма
В Си - сист единица заряда 1Кл=1Аґс
1Куллон - это заряд, протекаемый за 1 с через все поперечное сечение
проводника, по которому течет
то А с силой 1А.
Зак.Куллона может быть применен для тел значительных размеров если их
разбить
на точечные заряды.
Кулл. силы - центральные, т.е.
они направлены по линии соед.
центр зарядов.
Зак. Куллона справедлив для очень больших расстояний до десятков
километров. При уменьш. расст. до 10-15 м справедлив, при меньших
несправедлив.
Электростатич. поле.
Хар. электростатич.поля.

_ _
(Е, D, j)
В пространстве вокруг эл. зарядов возникает электростатическое поле
(заряды не подвиж.).
Принято считать, что электростатическое поле является объективной
реальностью. Обнаружить поле можно с помощью пробных электрических зарядов.
Пробн., полож., точечный заряд должен быть таким, чтобы он не искажал
картины иследуемого поля.
Напр. электростатич. поля.
_
Е - напряженность электростатического поля. Напряженность
электростатического поля является силовой характеристикой.
_ Напр. поля в данной
Е=F/q0 точке пространства
явл. физ. вел. численно равная силе (куллоновск.)
действ. в данной точке на единичный неподвижный пробный заряд.
[E]=H/Кл [E]=В/м
Силовая линия - линия, в каждой точке которой напр. поля Е направлена по
касательной.



Силовые линии строят с опред.
густотой соответствующей модулю напр. поля: через площадку 1 м2 проводят
количество линий Е равное модулю Е.



При графическом представлении видно, что в местах с более
густым располож. Е напр. больше.
Вывод формул для напр. поля точечн. заряда.
q - заряд создающий поле.
q0 - пробн. заряд.
Е=(1/4pe0)ґ(qґq0)/(r2ґq0)
E=(1/4pe0)ґq/r2
Из E=(1/4pe0)ґq/r2 следует что Е зависет прямопропорцианально величине
заряда и обратнопропорц. расст. от заряда до т. исследов.



В однородн. безгр. среде с e№1
(e>1) напр. поля уменьш. в e раз.
E=(1/4pe0)ґq/er2
_
E=(1/4pe0)ґq2/r3
Электрическое смещение.
_
Опред. формулой для D явл. следущее в данной т. среды электрическое
смещение численно равно произвед. диэлектр. проницаемости, эл. постоянн. и
напр. поля.
_
D­ ­E D=ee0E
[D]=Кл/м2
Напр. эл. поля завсет от e среды поэтому при наличии несколбких граничащих
диэлектриков на границе разрыва двух сред напр. поля меняется скачком
(линии

_
вектора Е терпят разрыв).
_
Вектор D не завис. от e среды т.е. явл. однаков. по величине
_
во всех средах т.е. скачка D нет , разрыва нет.
_
Покажем что D независ от e.
D=ee0ґ(kq)/(e0ґr2)
D=(1/4p)ґq/(eґr2)
Потенцеал поля.
Силы электростатич. поля консервативные т.е. независ. от траэктории
движения заряда.
_
F=- gradП
Fx= -¶П/¶x аналогич Fy и Fz
1) F= - dП/dr
Для электростатич. сил F=f(r).
Воспользуемся этой зависемостью для введения третей характеристики поля -
потенцеала.
Преобр. 1)
2) dП= - Fdr F - куллоновская сила взаимодействия между двумя
точечн. зарядами q и q0.
F=k(чqq0ч/r2) Подставим F в 2) и проинтегрируем лев. и прав. часть.
3) тdП=т -k(чqq0ч/r2)dr из 3)
П= -kчqq0чтdr/r2=
=kчqq0чґ(1/r)+C
Разделим лев. и прав. часть 4) на q0.
5) j=П/q0=(1/4pe0 )ґ(q/r)+C
6) j=П/q0 Потенцеал поля в данной точке численно равен потенцеальной
энерии пробного заряда помещенного в данную точку.
[j]=B=Дж/К
7) j=(1/4pe0 )ґ(q/r) при j=0 r®Ґ , j ~ d при r=const ,
j ~1/r при q=const
При q>0 j>0 +
При q<0 j<0 -
Потенцеал поля принято изображать на рис. эквипотенцеальными линиями или
поверх.
Эквипотенцеал - геом. место точек равного потенцеала поля.
Принято эквипотенцеал проводить при Dj =const
Dj=j2 - j1 - разность между двумя ближайшеми эквипотенцеалами.



Вывод:
_ _ _ _
D=e0E D­­E
E=(1/4pe0 )ґ(q/r2) D=q/4pr2
Картина линий Е эквипотенц. поля точечн. заряда.
(для ваку-
ума)


_ _
Е или D Dj=const
_ _
ѕ линии D или Е
--- экви.
_ _
Нарисуем линии E и D при наличии диэлектрика.



Диэлектрк окружен вакуумом.
В диэл. e>1 Eд
Умар.Ш. был тут !!!!!
 
давайте изгоним мат !!!
 
ДОБРОЙ НОЧИ ОТ Ъ
ЛОКИ ИНО
 
ДМК МЭ
 
где инфааа?